M2 Currents And Residual Flow In The Gulf Of California
Fecha
1992
Autores
Quirós, Guillermo
Badan - Dangon, Antoine
Ripa, Pedro
Título de la revista
ISSN de la revista
Título del volumen
Editor
Elsevier
Resumen
The full nonlinear, vertically-averaged equations
of motion are time integrated through a finite
difference scheme on a regular grid that
reproduces the topography of the Gulf of Califor nia with a mesh size of 14 km. The model is forced
through a remote, open-ocean boundary to the
south by a linear superposition of the incoming
and outgoing Kelvin waves of the M2 tide. Fric tion, parameterized by a quadratic depth dependent law, and a viscosity close to
103.m2.s -I, suffice to stabilize the model. The
resulting maps of tidal elevations and phase
agree adequately with those drawn by other
authors from coastal observations. The computed
tidal flows are dominated by the effects of the
large bathymetric gradients; the currents acceler ate markedly in the narrows and straits around the
Gulf's large islands, and effects of resonance and
bottom friction are evident in the shallow north ern Gulf. An average of the computed flow over an
integral number of tidal cycles yields a residual
circulation with typical values two orders of mag nitude smaller than those of the instantaneous
flow, organized in basin-wide closed cells with ad jacent gyres rotating in opposite senses. The lar gest cell is a counterclockwise gyre found in the
northern Gulf, which is probably driven by a trans fer of tidal vorticity to the mean field through a
bottom frictional torque. Residual flows are also
important in the region of the large islands where
the rectification is induced by the large topo graphic gradients in the channels and sills. The
M2 residual circulation should remove a passive
tracer from the upper Gulf in several months, or
close to one year. No appreciable residual effects
of the M2 tide are observed in the southern part
of the Gulf.
Las ecuaciones de movimiento completas no lineales promediadas verticalmente se integran en el tiempo a través de un esquema de diferencias finitas en una cuadrícula regular que reproduce la topografía del Golfo de California con un tamaño de malla de 14 km. El modelo es forzado a través de un límite remoto de mar abierto hacia el sur por una superposición lineal de las ondas Kelvin entrantes y salientes de la marea M2. La fricción, parametrizada por una ley dependiente de la profundidad cuadrática, y una viscosidad cercana a 103.m2.s -I, son suficientes para estabilizar el modelo. Los mapas resultantes de elevaciones y fases de las mareas concuerdan adecuadamente con los elaborados por otros autores a partir de observaciones costeras. Los flujos de marea calculados están dominados por los efectos de los grandes gradientes batimétricos; las corrientes se aceleran marcadamente en los estrechos y angostos alrededor de las islas grandes del golfo, y los efectos de la resonancia y la fricción del fondo son evidentes en el norte poco profundo del golfo. Un promedio del caudal calculado durante un número entero de ciclos de marea produce una circulación residual con valores típicos dos órdenes de magnitud más pequeños que los del caudal instantáneo, organizados en celdas cerradas a lo ancho de la cuenca con giros adyacentes que giran en sentidos opuestos. La celda más grande es un giro en sentido contrario a las agujas del reloj que se encuentra en el norte del Golfo, que probablemente es impulsado por una transferencia de la vorticidad de las mareas al campo medio a través de un par de fricción en el fondo. Los flujos residuales también son importantes en la región de las islas grandes donde la rectificación es inducida por los grandes gradientes topográficos en los canales y sills. La circulación residual de M2 debería eliminar un marcador pasivo de la parte superior del Golfo en varios meses, o cerca de un año. No se observan efectos residuales apreciables de la marea M2 en la parte sur del Golfo.
Las ecuaciones de movimiento completas no lineales promediadas verticalmente se integran en el tiempo a través de un esquema de diferencias finitas en una cuadrícula regular que reproduce la topografía del Golfo de California con un tamaño de malla de 14 km. El modelo es forzado a través de un límite remoto de mar abierto hacia el sur por una superposición lineal de las ondas Kelvin entrantes y salientes de la marea M2. La fricción, parametrizada por una ley dependiente de la profundidad cuadrática, y una viscosidad cercana a 103.m2.s -I, son suficientes para estabilizar el modelo. Los mapas resultantes de elevaciones y fases de las mareas concuerdan adecuadamente con los elaborados por otros autores a partir de observaciones costeras. Los flujos de marea calculados están dominados por los efectos de los grandes gradientes batimétricos; las corrientes se aceleran marcadamente en los estrechos y angostos alrededor de las islas grandes del golfo, y los efectos de la resonancia y la fricción del fondo son evidentes en el norte poco profundo del golfo. Un promedio del caudal calculado durante un número entero de ciclos de marea produce una circulación residual con valores típicos dos órdenes de magnitud más pequeños que los del caudal instantáneo, organizados en celdas cerradas a lo ancho de la cuenca con giros adyacentes que giran en sentidos opuestos. La celda más grande es un giro en sentido contrario a las agujas del reloj que se encuentra en el norte del Golfo, que probablemente es impulsado por una transferencia de la vorticidad de las mareas al campo medio a través de un par de fricción en el fondo. Los flujos residuales también son importantes en la región de las islas grandes donde la rectificación es inducida por los grandes gradientes topográficos en los canales y sills. La circulación residual de M2 debería eliminar un marcador pasivo de la parte superior del Golfo en varios meses, o cerca de un año. No se observan efectos residuales apreciables de la marea M2 en la parte sur del Golfo.
Descripción
Palabras clave
SEDIMENTOS MARINOS, GOLFO DE CALIFORNIA, OCEANOGRAFÍA